Zur Quantentheorie der Spektrallinien etc. 
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Diese Darstellung folgt aber aus unserer Formel (30), wenn 
wir wieder bestimmen: 
für die H. S. sei n = 2, w' = 0, 1, 2, . . . q, 2 = Pi >'-2 = ^ 
„ , I. N. S. „ w = 3, n' = 0, 1, 2, . . . g-j = = d 
„ „ B. S. , w = 4, w' = 0, 1, 2, . . . ^4 = h, = ß. 
Jedenfalls ist es höchst bemerkenswert und befriedigend, daß 
diejenigen drei Typen von Spektralformeln, die Balmersche, 
Rydbergsche und Ritzsche, die in größeren zeitlichen Ab- 
ständen voneinander allmählich und mühsam aus dem empi- 
rischen Material herausgearbeitet sind, hier von selbst und 
gleichzeitig aus unserer Theorie entspringen, als erste, zweite 
und dritte Näherung. 
Nicht minder befriedigend ist es, daß unsere Deutung 
dieser Spektralformeln sich zwanglos den Bedingungen fügt, 
unter denen die Spektren erfahrungsgemäß entstehen. Die 
Hauptserie tritt am leichtesten auf (bei geringsten Tempera- 
turen oder elektrischen Erregungen, zumal bei den Alkalien), 
schwerer die I. Nebenserie, die Bergmann-Serie ist am schwie- 
rigsten zu erhalten und daher auch am spätesten gefunden. 
Nach unserer Theorie gehören zu den variabeln Termen (den 
Anfangsbahnen) dieser drei Serien die Werte w = 2, 3, 4, also 
ft Jl 
Flächenkonstanten die sich wie 2:3:4 verhalten; die pro 
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Zeiteinheit überstrichenen Flächen und die mittleren Abstände 
des Elektrons vom Kern bei seiner Anfangsbahn und daher 
auch die zu ihrer Einleitung erforderlichen Erregungen nehmen 
also zu in der Reihenfolge Hauptserie, I. Nebenserie, Berg- 
mann-Serie. 
Auch die tatsächlichen Intensitätsverhältnisse entsprechen 
unserer Deutung. Die Intensität der Linien innerhalb jeder 
Serie nimmt ab, die Hauptserie ist stärker als die I. Neben- 
serie, diese stärker wie die Bergmann-Serie. Ersteres entspricht 
gleich m'^, teils gleich dem Quadrat des ganzen Nenners von N setzt. 
Die Schreibweise des Textes steht in der Mitte zwischen beiden und 
kommt gelegentlich ebenfalls bei Ritz vor (Phys. Zeitschr. 4, p. 406, 1903). 
Sitzangsb. d. math.-phys. KI. Jahrg. 1916. 12 
