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A. Sommerfeld 
Infolgedessen wird auch die Ausrechnung der radialen 
Quantenbedingung genau so verlaufen wie im vorigen Para- 
graphen bei entsprechender Hinzufügung von D. Man erhält 
z. B. statt Gl. (27) ersichtlich 
B 
Va 
1 B‘ f^Y_ h f \ 
e \a^/ 2jin^ me^a\) 
Hier hat q dieselbe Bedeutung wie früher in Gl. (28); 
q‘ dagegen bedeutet mit Rücksicht auf (33) und (31) 
(39) q‘ 
A / 
2^1 me^dl 
h fM l E' h o)d^ 
2n meca\ 2 e 2n mc^di’ 
Schließlich ergibt sich wieder eine Spektralformel 
Rydbergschen Typus, nämlich 
(40) 
W= — 
Nh 
(w -f- w' + qn~''^ -j- q' n~'^Y ‘ 
vom 
Ihre Anpassung an die Hauptserie, die I. Nebenserie und 
die Bergmann-Serie geschieht ebenso wie pag. 160, wobei man 
jetzt zu setzen hat 
(41) 
h = 
A 
16‘ 
Man könnte durch weitere Annäherung fortschreiten zu 
einer Spektralformel vom Ritzschen Typus. Doch hat dies 
wegen der geringen Größe des magnetischen Einflusses ver- 
mutlich keinen Wert. Um uns davon zu überzeugen, wollen 
wir annehmen, daß sich der Umlauf im inneren Ringe durch 
eine Quantenbedingung der Form 
xh 
ma^oi — - 
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regelt (die einfachste, aber vielleicht zu spezielle Annahme 
wäre K = 1). Dann geht Gl. (39) über in 
A A V- - - /"AAVA ^ „2 
2 e \^7imcaJ 2 e \ ch ) 2 e 
(39 a) q‘ = 
