Zur Quantentheorie der Spektrallinien etc. 
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Hierbei wurde der Wert von «j aus Gl. (28) und die 
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Bezeichnung a für die universelle Konstante benutzt 
“ ch 
(a* = 5.10~^ vgl. Ann. 11, pag. 57). Unter der gleichen An- 
nahme über die quautenmäßige Bestimmtheit des inneren Ringes 
ergibt sich für den Radius a desselben analog zu Gl. (28), wo 
y.h an Stelle von h und die Kernladung E an Stelle von e 
zu setzen ist 
und 
X® a ( e\ 
® “ ^n^eEm ’ ^ a, “ V ^ j 
(39 b) 
E 
i E' 
Nach den Gl. (39 a, b) wird z. B. für He {E = e, E = 2e) 
und für Li {E‘ = 2e, E = 3e) 
^2 
q‘ = X - 5.10"“, q = . . 
b 
Soll also q‘ neben q zur Geltung kommen, so müßte x ein 
sehr kleiner echter Bruch sein. Da letzteres unwahrscheinlich 
ist und da q den elektrischen, q' den magnetischen Einfluß des 
inneren Ringes mißt, so müssen wir schließen, daß der magne- 
tische Einfluß gegen den elektrischen zu vernachlässigen ist. 
Das zu Anfang dieses Paragraphen behandelte und für den 
vorliegenden Zweck ausreichend gelöste Problem der Kanoni- 
sierung der Bewegungsgleichungen ist einer eleganten allge- 
meineren Lösung fähig, die ich Hrn. G. Herglotz verdanke. 
Der Fortschritt dieser Lösung gegenüber der unserigen besteht 
hauptsächlich darin, daß sie die Differentialgleichungen im 
Raume betrachtet, während wir uns auf die Aquatorebene be- 
schränkten. Daneben wird auch das magnetische Feld ver- 
allgemeinert, nämlich statt unseres Potentials 
