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A. Sommerfeld 
Dies Resultat stimmt natürlich genau mit (36) , überein 
auch jetzt wird p konstant, sofern cp cyklisch ist (in V nicht 
vorkommt). Wir merken dabei an, daß man im allgemeinen 
zu unterscheiden hat zwischen der zu einer Koordinate {cp) 
gehörigen kanonischen Impulskoordinate {p) und der uns sonst 
geläufigen elementaren Impulskoordinate {p^p, in unserem Falle 
nicht konstant). Wir merken ferner die ebenso zu gewinnende 
Form der Hamiltonschen Funktion in räumlichen Polarkoor- 
dinaten r0(p an: 
2 m 
+ 
Pe 
2 m 
+ 
+ f: 
Das allgemeine Problem, Herstellung des kinetischen Poten- 
tials H in Fällen, wo die wirkenden Kräfte kein Potential 
haben, ist in dem Werke von L. Königsberger, die Prin- 
zipien der Mechanik, Leipzig 1901 behandelt. Den Zusammen- 
hang des Quantenansatzes mit der Variationsrechnung, deren 
Formeln wir hier im Anschlüsse an Herglotz benutzt haben, 
hebt auch Debye') beim Problem des Zeeman-EflPekts hervor. 
§ 5. Theorie der Röntgen-Spektren unter Berücksichtigung 
der äusseren Elektronen. 
Die Erörterungen dieses Paragraphen laufen parallel zu 
denen des § 3, aber sozusagen mit Vertauschung des Atom- 
inneren und -äußeren. Es besteht nämlich der folgende durch- 
gehende Unterschied zAvischen den sichtbaren Spektren und den 
Röntgen-Spektren (vgl. auch den Schluß meiner Annalenarbeit): 
Die sichtbaren Spektren entstehen außerhalb des Atoms, sie 
sind um so einfacher (wasserstoff-ähnlicher), je weiter außer- 
halb sie entstehen und je höher daher die Seriennummer des 
betreffenden Terms ist; die Komplikation der sichtbaren Spektren 
rührt von Elektronen her, die sich sämtlich im Innern der 
betrachteten Elektronenbahn, nämlich im Innern der eigent- 
lichen Atomsphäre befinden. Dagegen entstehen die Röntgen- 
1) Göttinger Nachr., 3. Juni 1916, § 3 Schluß. 
