Zur Quantentheorie der Spektrallinien etc. 
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Spektren im Innersten des Atoms; sie sind um so einfacher 
(wasserstoff-ähnlicher), je näher ihr Entstehungsort dem Kern 
liegt, der .K^-Term ist einfacher wie der i-Term, dieser ein- 
facher wie der il/-Term etc.; die Komplikation der Röntgen- 
Spektren und ihre Abweichung von der Ganzzahligkeit der 
Termnenner rührt von der peripheren Anordnung der zum 
Atom gehörenden sonstigen Elektronen her, die sich also sämt- 
lich oder zum größeren Teil außerhalb der betrachteten Elek- 
tronenbahn befinden. 
Um den Anschluß an § 3 zu gewinnen, wollen wir uns 
auch jetzt auf Bewegungen in einer Symmetrieebene des Atoms 
(der , Aquatorebene“) beschränken, womit wir den interessanten 
halbzahligen Z-Term (vgl. § 2) von der Betrachtung ausschließen. 
In der Aquatorebene benutzen wir Koordinaten rep. Ferner 
wollen wir annehmen, daß die äußeren Elektronen (Ladung E‘) 
auf einem Kreisring vom Radius a in der Aquatorebene ange- 
ordnet sind und durch eine gleichmäßige Ladungsverteilung 
ersetzt werden können. Diese Annahme ist allerdings sicher 
zu speziell ; die Elektronen werden auch außerhalb der Äquator- 
ebene und nicht auf einem, sondern auf mehreren Ringen liegen, 
zumal bei den Schwermetallen. Trotzdem mag unser Bild als 
vorläufiges Beispiel genügen. 
Rechnerisch kommt der Gegensatz zwischen optischen und 
Röntgen-Spektren darauf hinaus, daß bei jenen r > a war, bei 
diesen rCia sein wird. Allerdings sind Fälle, wo das , Auf- 
elektron“ den oder die äußeren Elektronenringe schneidet, bei 
den höheren Serientermen nicht aus dem Auge zu verlieren ; 
die scheinbaren Abweichungen vom Kombinationsprinzip dürften 
gerade in diesem Vorkommnis ihren Grund haben. Wir wollen 
aber die Formeln hier nur für r <C.a entwickeln. 
Das Potential V von Kern und äußerem Elektronenring 
wird dann statt wie früher nach Potenzen von a\r jetzt nach 
Potenzen von rja zu entwickeln sein; an Stelle von (15) er- 
gibt sich daher 
V= — 
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