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A. Sommerfeld 
An Stelle des Gliedes 
eE‘ 
welches früher das Potential 
der Kernladung E kompensierte, tritt also jetzt das konstante 
eE‘ 
Glied ; von einer Abschirmung der Kernladung E durch 
die Ringladung E' ist jetzt keine Rede mehr. So trivial diese 
Aussage erscheint, so bedeutungsvoll ist sie in ihren Folgen. 
Liegt doch hierin der Grund, weshalb in den Röntgen-Spektren 
die mit der Kernladung E proportionale Ordnungszahl Z jedes 
Elementes zum klaren Ausdruck kommt, während sie sich in 
den optischen Spektren hinter der neutralisierenden Ladung E' 
versteckt. 
Die Jacobische Differentialgleichung für das Problem der 
Röntgenspektren lautet jetzt an Stelle von (16) 
Durch Benutzung der azimutalen Quantenbedingung (19) 
wird die Gleichung übergeführt in 
(46) 
B C 
Von hier aus gestaltet sich die Berechnung der azimutalen 
Quantenbedingung 
n'A=Jl/ ^ + 2^4- ^,+'i:D^r''->-dr=^jvP^dr 
O r t r Q 
ähnlich wie die frühere Bedingung (21), bis auf diejenigen 
Unterschiede, die durch die abgeänderte Form der Reihenent- 
wickelung in Z gegeben werden. Während nämlich früher Z 
nach negativen Potenzen von r geordnet war und wir daher, 
um die Residuen nach der Methode der komplexen Integration 
zu finden, die Größe Gl. (23), nach positiven Potenzen 
von r entwickeln mußten, ist Z jetzt nach positiven Potenzen 
