Zur Quantentheorie der Spektrallinien etc. 
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Man kann zu einer weiteren Näherung fortschreiten, die 
dann in gewisser Hinsicht dem Ritzschen Typus der sichtbaren 
Spektralformel entspricht, indem man von (49) ausgeht und 
daselbst konsequenter Weise im ersten Korrektionsgliede rechts 
unsere zweite Näherung für A, im zweiten Korrektionsgliede 
unsere erste Näherung benutzt. Man erhält so 
B 
Vä 
(n -f- n‘) h 
27ii 
(1 — q, [w, n‘\ + [w, n%) 
mit den Abkürzungen (unter q und [», w'] die in (51) erklärten 
Größen verstanden): 
3.63 E‘ 
(53) 
= 32,64 e 
1 
[w, w']j = {n -\- n'y < (1 — q [«, n'Jf — 
5 {n-\- n 
.)>} 
[w, n‘\ =z{n -\- n'y^ \ 1 — 
10 
+ 
9 (w n'Y 21 (n -}- n'Y 
Schließlich ergibt sich in dritter Näherung 
(54) W= — 
Nh{E\ey eE‘ 
in + n'f (1 — [«, n% + q^ [n, n‘\f a 
Das Resultat, zu dem wir so gelangen, ist in mehrfacher 
Hinsicht unbefriedigend. Bei der hier begonnenen genaueren, 
über die Wasserstoff-Ähnlichkeit hinausgehenden Analyse der 
Röntgen-Spektren werden einem nämlich vor allem die folgen- 
den Ziele vorschweben: 1. Erklärung der im § 2 berührten 
scheinbaren Abweichungen vom Kombinationsprinzip ; 2. Er- 
klärung der Kernladungs-Charakteristiken, insbesondere der am 
Schluß von § 2 genannten Zahlen 1,6 und 3,5 für den K- und 
A-Term; 3. Erklärung der nicht ganzzahligen Nenner in den 
höheren Termen Ai, N etc. 
Von diesen Zielen ist das zweite ganz und gar nicht er- 
reicht. Im Zähler unserer Ausdrücke (52) und (54) steht näm- 
lich die Kernladung E genau so, wie bei einem wasserstoff- 
ähnlichen Spektrum, bei dem der äußere Ring ganz fehlt. 
Durch die Ordnungszahl Z des Elementes ausgedrückt, läutet 
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