F. Lindemann: Zur Theorie der Spektrallinien II. 
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welche für ^ bestehen müssen. Die Gleichungen (73) 
und (74) sagen aus, dass jeder Punkt der Oberfläche 
unseres Ellipsoids bei den betrachteten Schwingungen 
in Ruhe bleibt und dass die senkrecht zur Oberfläche 
wirkenden Druckkomponenten gleich Null sind (wegen 
N, = Q, N' = 0). 
Um die Gleichungen (72) zu befriedigen, hat man die in 
(61) aufgestellte Entwicklung anzuwenden; man findet dann 
(76) ^ = S c<".) (,.) ■ ®<”' W ■ ®S-;' fe), 
^ n i »» i s 
wo der Koeffizient c,s durch die Gleichung 
(77) 
(öo) = 
bestimmt wird, wenn durch (57) definiert wird. 
Die ersten beiden Gleichungen (74) werden durch die Be- 
dingung 
(78) 
cl O J Q~f)Q 
befriedigt, welche die bisher noch fehlende Bestimmung 
der Zahlen n gibt, über die in (61) und (70) summiert 
wurde. Diese transscendente Gleichung zwischen den Grössen 
n. Äs und JBs definiert diese Konstanten zusammen mit den 
in § 17 besprochenen beiden transscendenten Gleichungen voll- 
ständig. Nach (71) ist dann auch bestimmt. 
Für die nach (65) in auftretenden Konstanten Ä‘, 
C, I) sollen die Gleichungen 
h l,,,, ^ '' 
(79) 
B. 
d Qq 
d Po 
d (Pn) 
I 7). . = 0 
+ dp. 
gültig sein ; infolge derselben können wir setzen : 
