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Sitzung der muth.-phys. Klasse vom 7. Februar 1903. 
m s cosin Wj a, t -|- -Bi’ms sin n, t) 6>l'2,s 
S fl 
+ ^ L (^ 2 ‘ns cosin Wj öj ^ -i- sin Wj t) ß^ils S'ims , 
s n 
'iC\n= 1 j S (C’l"is cosin «J Oj # -f X)j’2,s sin n, a, i) (-/its Bits 
s n 
+ L L (Co'is cosin »1 (i, if -f Bits sin w, Oj it) öl"],* . 
S 91 
Zunächst muss wieder die Bediimunjr 
O O 
(104) n a = n^ «j 
erfüllt sein. Für die Oberfläche 
(105) 
r = )■ 
des Ellipsoids haben wir die Bedingungen 
a a m.n . a 
(106) 
d & 
= 0 = o 
id 
und ausserdem für r = rg: 
(107) ^^ = 0, -?^ = 0, 
dr ' dr 
a ß 
9 W.n 
dr 
0 , 
a^ 
3 ß 
= 0 
= 0, ~“=0. 
9 r 
Die ersten beiden Gleichungen dieses letzten Systems be- 
friedigen wir dadurch, dass wir die zu (81) analoge Gleichung 
,108) =0 
zur Bestimmung der Zahlen n dienen lassen ; sie muss zu dem 
Zwecke mit der zwischen 5(s und n nach ^ 22 bestehenden 
transscendenten Gleichung verbunden werden. Für jede ganze 
Zahl m ergeben sich hieraus im Allgemeinen unend- 
lich viele Zahlen n als Lösungen, d. h. unendlich viele 
mögliche Werte für die Schwingungsdauern. Sämt- 
liche SchwGngungsdauern ordnen sich also nach den 
Zahlen m in Grupi)en, jede Gruppe wieder nach den 
zugehörigen Werten von n in Untergruppen (oder 
„Serien“). 
