F. Lindemann: Zur Theorie der Spelctrallinien II. 
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Was endlicli die Druckkräfte an der Oberfläche betrifft, so 
bestehen nach (106), (107), (108), (109) bereits die Gleichungen 
a 
IJ 
- 0. 
a 
U _ 
0, 
a'* u _ 
= 0, 
dU, ^ 
= 0, 
dU, 
= 0, 
a 
d 
a 
r 
dxp 3(51 
a d 
a V 
U 
-0, 
a-i 
U _ 
0, 
a'*7/, _ 
= 0, 
3"C7, 
= 0, 
a" U, 
= 0 
dr 
d§ 
ar 
dip 
d ipdd 
a r 
dr dtp 
für r = 
: r^. 
Nach (68) kommt es noch auf die Druckkräfte und 
Ny an, wenn der Index /z sich auf die Richtung der Index v 
auf die Richtung •ip, der Index q auf die Richtung r bezieht. 
Es ist nach obigem 
N, = 0, iV'' = o, iv;, = 0, w; = 0; 
und es bleibt nur noch die Bedingung 
(114) 
U a" [I\ 
[dQ^ dv^J 
= a\ 
a^[/A 
d ) 
für r = j'g 
zu erfüllen; hierbei bezeichnete dg das Linienelement in 
Richtung der Flächen-Normale, also 
d Q = h 
r'o — cos'* & 
d r, 
ebenso d v das Linienelement in Richtung eines Parallelkreises : 
d V — hy rl — 1 • sin d ■ d ip. 
Die Gleichung (114) wird daher 
(115) 
= ar 
1 d^U 
cos'* ^ a 
1 
(^0 
- 1) sin'* & a 1 ^'* 
1 a^ L\ 
75 — cos'* d d r'* {rl — 1) sin'* & 2 
für r = r 
0" 
Infolge der bisher aufgestellten Gleichungen erhalten wir 
aus der Differentialgleichung (93) (der auch die Funktion 2; 
genügt, wenn n und 2( den Index 1 erhalten): 
