F. Lindemann: Zur Theorie der SpeHrallinien II. 
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und hieraus nach (101) 
^ , I = — ^ Ij (9)?m n cosin m y> „ sin m i/O 
3 r* /r = ,„ 
+ 
r=rro 
]7^ 
m n 
(rj — cos^ d ) , 
(r'o — 1) sin* d 
andererseits ist nach (101) und (109): 
( ) = — Wi* ^ s (9Jim n cosin m y> + %n „ sin vi y ) , 
\ 3 y>J,-^ro m n 
also wird die linke Seite von (114) oder (115) gleich 
^ /a* U a* U\ 
U S w* (Wim,, cosin VI ip 9h«« sin ni y), 
hHrl-l) 
ebenso findet inan 
a^^ 
a^* 
a*J^ 
a V* 
«1 
Xj Xj (2)h'»« cosin m y -f“ ^h«« sin vi y>), 
(l'o 1) «* « 
wenn in analoger Weise: 
9)h'„ „ = a,„ „ cosin n a t -\- ß,„ „ sin nat, 
= 7»,« cosin nat -\- d„,n sin n a t. 
Nun ist nach (104) na = n^a^, und so ergibt sich, dass 
die letzte noch zu befriedigende Gleichung (114) bezw. 
(115) durch die Gleichung (112) bezw. die Gleichungen 
(113) schon von selbst mit erfüllt ist. 
Auch beim Rotations - Ellipsoide ist daher ein 
System von Schwingungen gefunden, das im Innern 
desselben und im umgebenden Lichtäther gleichzeitig 
besteht, und für welches die Grenzbedingungen der 
Elastizitätstheorie genau erfüllt sind. Die entspre- 
chenden Schwingungsdauern werden durch die Glei- 
chung (108) definiert. 
1903. Sitziii'gsl). d. niatli.-pliys. Kl. ^ 
