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Sitzung der math.-phys. Klasse vom 7. Februar 1903. 
(119) 
m 
zu setzen sein, -n-enn 9i als Funktion von g der aus (95) her- 
vorgebenden Differentialgleichung 
( 120 ) 
4 .o (o - 1 ) ^ J + 2 [o 4- (2 m 4- 2) (p - 1 )] 
d o 
genügt. Auch in den Formeln von § 23 hat man überall die- 
selbe Substitution anzu wenden; es ist daher nicht nötig auf die 
Einzelheiten nochmals einzugehen. Auch beim abgeplat- 
teten Kotationsellipsoide sind demnach zwei Fälle zu 
unterscheiden; der Fall voller Symmetrie gegen die 
Axe (w = 0) und der Fall gestörter Symmetrie (w > 0). 
Der Charakter der aufgestellten transscendenten Glei- 
chungen, von denen die Schwingungsdauern der möglichen elasti- 
schen Schwingungen abhängen, wird jedoch ein ganz anderer 
sein, als beim verlängerten Rotationsellipsoide. Eine allge- 
meine Erledigung der sich hier bietenden Frage scheint ausser- 
ordentlich schwierig und umständlich zu sein. Man kann sich 
aber hinreichend über die einschlägigen Verhältnisse für den 
besonderen Fall Rechenschaft geben, wo die Exzentrizität h 
bezw. {) der Rotationsellipsoide eine sehr kleine Grösse ist. 
Dann ist die in unseren Gleichungen vorkommende Konstante 
( 121 ) 
n 
eine sehr grosse Zahl; und da h auch nur in dieser Kom- 
bination vorkommt, so wird es sich darum handeln, für sehr 
grosse Werte von jn einen asymptotischen Wert der Funktion li 
zu ermitteln. 
Zu dem Zwecke gehen wir von der Gleichung (95) aus 
und setzen darin 
(122) fcg = t, 
wodurch sie in die Form 
