Sitzung der math.-jdiys. Klasse vom 7. Februar 1903. 
einzige Sch wingungsdauer (somit auch Wellenlänge), 
hei der eine elastische Schwingung (unter Einwirkung 
des Lichtäthers) möglich ist; bei gestörter Symmetrie 
{m > 0) wächst di e Anzahl der möglichen Schwingungs- 
dauern mit wachsendem Werte von m. 
Auch hei grösserer Exzentrizität wird ein ähnliches Ver- 
halten stattfinden; und dadurch unterscheiden sich die elasti- 
schen Schwingungen eines abgeplatteten Rotationsellipsoids sehr 
wesentlich von denjenigen eines verlängerten Rotationsellipsoids. 
Aber ebenso wie dort unterscheiden wir eine Haupt-Serie 
m = 0 (hier aus wenigen Linien bestehend) von den Xeben- 
Serien (m > 0). 
§ 25. Vergleich mit der Kugel. — Spaltung der Spektrallinien. 
Bei meiner früheren Behandlung der Kugel (5; 4) habe ich 
gerade den Fall, der für die Ellipsoide allein in Betracht 
kommt, nicht eingehender behandelt, nämlich den Fall, wo die 
Oberfläche der Kugel in Ruhe bleibt und der Normaldruck 
gegen die Kugel gleich Null ist. Für unsere Funktion U 
hatten wir, wenn die Polarkoordinaten durch die Gleichungen 
X = r cos , 0 < r < >0 , 
(130) y = 1' sin ^ • cos ip, 0 <C y> <C 2 zr, 
z = r sin i? • sin 0 < 
gegeben werden: 
(7 = XI (ih. cosin nat sin nat), 
(131) 
f/j = X (ih) cosin Wj rtj ^ -f 333,', sin t), 
U 
WO 
X X cosin m xp + Bt\ sin m xp) P^„ (cos &)-Bq+i(;nr), 
(132) “ 
'©„= X X (C'mj cosin »ny; -j- i)i’,'|,sin m y) Fl, (cos&)-Bg+i{nr). 
m q 
Hier bedeutet in bekannter Weise Fl, (cos eine zuge- 
