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Sitzung der math.-phys. Klasse vom 7. Februar 1003. 
Da aber n von q abliängt, muss überall die Summation 
nach q zuerst und dann die nacli n ausgeführt werden; wir 
erhalten also 
= U ( G„, cosin m y) -f C,',, sin m tp ) , 
m 
t/j = ij (Ql m cosin ni y> + QJ sin m y)) , 
m 
wenn die Grössen Q durch folgende Gleichungen definiert 
werden ; 
Q„. cosinna^ -j- Cmlsinnat)!^,, (cosi?)7?. t , (nr), 
fl 9 
Qm =^^{Bmlcosh\nat-\-Dmlsmnat)Pl, (cosi?) , (nr), 
n q 
Qi »1 = £ L (om, cosin nat-\- ynl\ sin n a t) F'L (cos &) ® ^ , (Wj r) , 
« ? ^ 
Qi H, = L (ßm ] cosin nat-y ö ',"] sin w a 0 -Hi (cos &) S j + j ( Wj r ) . 
« 9 ■ 
Zwischen den auftretenden Konstanten sollen nun folgende 
Relationen bestehen : 
(137) (nr^) = (»^ r^), u. s. f., 
oder abgekürzt: 
E(nr^) o ß y d 
$ (w, Vg) A B Ü I) ’ 
Dann bestehen an der Oberfläche der Kugel die Relationen 
(138) 
dJJ^ 
9 xp 
U 
ddd)- 
djj 
dr 
dU, 
'' dxp ’ 
= 0 , 
djr 
9 9? 
dU, 
dep ’ 
i! = 0 
dddr 
= 0 , 
2U, 
dr 
_9U/ 
9 9 y) 
9^ U 
9 y ; 9 r 
9" f/ _ 9* 
= 0 , 
9 " U, 
d & dxp' 
9^ 
d y d r 
= 0 , 
diV 
9 )9* ’ 
9*C/ 
9 y^* 
9*£, 
'9y;* 
Lassen wir die Richtung o mit r, fi mit )9, r mit y> zu- 
sammenfallen, so blieben nach (68) für die Gleichheit der 
Druckkomponenten noch die Bedingungen 
