F. Lindemann: Zur Theorie der Spektrallinien II. 
zu befriedigen, wo nun 
\d /j,^ ~ Vq 
2 — cosin ()-, x) 
U 
dfldv 
cosin (fl, x) 
X 
9 ^ U 92 ü 
3 
dQ^ 
02 U 
— cosin (fl, x) — - — cosin (v, x) 
d fl dv 
Um hier & und y» eiuzufüliren, ist die Bedeutung der 
Differentiale dg, d fi, d v zu beachten (wie auch soeben in § 23 
beim Rotationsellipsoide). Es ist 
ds"^ = (Zr2 -j- r2 dd"^ >’2 sin2 § • d yi^, 
also wird : 
dg = dr, dfi = rdd, dv = r sin d • drp. 
Ferner ist 
cosin (r, x) = cosin (&, x) = cosin ■&, 
cosin (fl, x) = cosin (y, x) — 0. 
Für die Gleichheit der Druckkomponenten bleiben also für 
r = Vq noch die Bedingungen 
(139) 
1 92 u 92 u 
ir2 
92 U 
= a. 
1 92 U, 92 U, 
* Ui 
9 1^2 
9 »"2 
^ d ddy> 
d & dtp 
Eun folgt aus (135) und aus der zweiten Gleichung (133): 
(140) 
/9^^„ 
V 9r2 
cosin natFÖrnq^m nat)Pli(cosß)- 
n q 
n 
</+ 
,(«0- 
Bildet man auch 
92 Q 
9(^2 
für r = r^, so ergibt sich kein 
Ausdruck, der sich mit dem vorhergehenden zusammenziehen 
liesse; da überdies schon die Bedingung 
