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Sitzung der math.-phys. Klasse vom 7. Februar 1903. 
durch die Festsetzungen (138) erfüllt ist, so kann die erste 
Gleichung (139) in die Bedingungen 
d^JJ d'^U 
041) = 0, ^ = 0, 
d-^U 
dr‘ 
,d^U, 
für 
zersjialten werden. Wir setzen demgemäss 
oder : 
q 
M-o) 
Vmq 
~R (^o) 
(«) _ 
•m q — 
= dfi • q 
A») 
-^m q 
ü(«) 
■E^tn q 
dfi 
q 
D^:\ 
Cn 
d„ ’ 
wo Fmq uiid 7],nq die aus der Theorie der Kugelfunktionen be- 
kannten Konstanten bezeichnen, welche in der Gleichung 
1=S^(^„. 5 cosin ni n> -|- sin m xp) PI, (cos 
t;i q 
auftreten.') Ebenso sei für die Funktion 
^■m q 
(»0 
dm q 
d(w) 
Pm q 
V»> q 
(h) 
Ymq 
® (>o) 
a» 
■■ ßu ’ 
S (»o) 
y» 
Aus (140) und der entsprechenden Gleichung für Q' erhält 
man dann 
(142) 
»• = ro 
= — S («,, cosin nat-\- c„ sin n at)rP — S(Ch cosin nat-\- d„ sin n a t) 
-f cosin Dt y) ^ U 2 (gd-l) (a„ £gm cosin n a t-\-Cn x]qm sin «a t) 
m n q 
+ >T‘ S sin (2+1) (K e, cosin n a t]q sin nat). 
m n q 
Eine entsprechende Formel gilt für U^. Um die dritte 
Gleichung (141) zu erfüllen, bleibt nur die Möglichkeit 2 = 
denn andernfalls kämen wir mit den Relationen (138) in Kon- 
0 Vgl. z. B. Heine a. a. 0., Bd. 1, p. 327 ff. 
