F. Lindemann: Zur Theorie der Spektrallinien II. 
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_|_ ß, £2 H 
;.r‘ = 4- «; £2 -I- a: £‘ -I , 
wenn e die numerische Exzentrizität derjenigen Ellipse be- 
zeichnet, in welche der Äquator des Rotationsellipsoids ver- 
wandelt wird, vorausgesetzt, dass die lange Axe des Ellip- 
soids sich nicht wesentlich ändert. Die SchwingungsdilFerenz 
Af ‘ — ^7* wird demnach dem Quadrate der numerischen Ex- 
zentrizität näherungsweise proportional; der Vergleich mit dem 
erwähnten Gesetze, das in den Gleichungen (151) seinen Aus- 
druck findet, führt dann zu folgendem Resultate: 
Die Atome der Alkalien haben die Gestalt von 
Ellipsoiden, deren eine Axe die beiden anderen an 
Länge wesentlich übertrifft; die Exzentrizität des zu 
dieserausgezeichnetenAxe senk rechten Hauptschnittes 
ist dem Atomgewichte proportional. 
Dass in der Tat in (152) nur gerade Potenzen von e Vor- 
kommen können, folgt daraus, dass die Funktionen durch 
welche die Werte und bestimmt werden, als Integrale 
o2 
der Gleichung (19) nur von ^ und abhängen, wenn 
c c 
die beiden kleineren Axen des Ellipsoids mit h und c, die grosse 
Axe mit Pf, bezeichnet werden. Indem wir das Verhältnis - ” 
c 
in die Konstanten a,-, a,', eingehen lassen, setzen wir voraus, dass 
das Verhältnis der grossen zur kleinen Axe des Rota- 
tionsellipsoids bei den verschiedenen Alkalien das- 
selbe sei. 
Die Druckkräfte, welche im Lichtäther tätig sind, um das 
Ellipsoid zu deformieren, können von der elektrischen Erregung 
herrühren, da ja die Beobachtungen zwischen den Polen eines 
Lichtbogens angestellt werden. Sie können aber auch in 
dem Widerstande ihren Grund haben, den das Atom 
bei seiner Bewegung im Lichtäther findet. Dieser Äther 
verhält sich gegenüber den schnellen Bewegungen elastischer 
Schwingungen wie ein .starrer Körper, aber (nach Lord Kelvin) 
