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Sitzung der math.-phys. Klause vom 7. Februar 1903. 
i? = (,•»_ 1)2 91 /Ij 91 
gegeben, wo 9^ sieb aus den Funktionen (157) linear zusanimen- 
setzt. Damit 9i endlich bleibt für r= 1, d. h. t ~ 0, ist nur 
das eine Integral i/j brauchbar, folglich bis auf einen kon- 
stanten Faktor 
R^t^. 
Die Gleichung (108) oder = 0 führt hier also nicht 
(X t 
zu brauchbaren Resultaten. 
Anders ist es, wenn wir einen entsprechenden Grenzüber- 
gang für das abgeplattete Rotationsellipsoid durchführen. Hier 
müssen wir auf die Gleichung (120) zurückgehen. Setzen wir 
(159) 
so ergibt sich 
4 t(t 
Y = in 1 in p = t , 
W dt 
-h [»1 (»? -f 1) -f in t 51] 9i‘ = 0 
und hieraus für nt = 0 : 
(160) +2t(3m + 3)‘'^^- + [»i(»!+l)+Sljr=0. 
Hier bedeutet m eine ganze positive Zahl, und 5t ist so 
zu bestimmen, dass die zweite Gleichung (118) für ^ = oo, 
d. h. ni=0, eine eindeutige Lösung zulässt. Die gefundene 
Gleichung (160) ist zwar von (156) nicht verschieden; aber 
für die Bestimmung von 51 bleibt eine andere Möglichkeit, 
als die oben benutzte. Die Kugelfunktionen bleiben nämlich 
brauchbar, wenn 
n = fl 
gewählt wird; sie gehen dann in die Mehl ersehen Kegel- 
funktionen über. Es wird: 
