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Sitzung der math.-phys. Klasse rom 7. Fehntar 1903. 
U nur in der Verbindung cosin n a t und sin w a ^ vor, wo a 
die Elastizitätskonstante im Innern des Spliäroids bedeutet; die 
Scliwingungsdauer T ist dann 
T = = - 
n' a a' 
wenn X die Wellenlänge bedeutet. Diese Grössen beziehen 
sich auf das Innere des Spbäroids; ausserhalb desselben im 
freien Lichtäther ist nach unserer früheren Bezeichnungsweise 
wegen Gleichung (104) 
2 71 
T — 
also 
(162) 
P_i an' 
Uj «j 'ln 
2 71 
n' a 
a i) 
+ 1 ) 
4 / 4 »+! 
Nun sollte 2 ju eine ganze Zahl sein ; 
gleich K, so wird 
setzen wir dieselbe 
was im Wesentlichen die Formel (154) ist, denn das Hinzu- 
treten des Gliedes 1 im Nenner ist bei grösseren Werten von 
X ohne Einfluss auf das numerische Resultat. Diese Bal- 
mersche Formel stellt also iiäherungsweise die Wellen- 
längen eines ausserordentlich stark abgeplatteten 
Rotationsellipsoides in ihrer Abhängigkeit von einer 
ganzen Zahl X dar. 
Da nun die numerischen Folgerungen für die Werte X = S 
bis A^= 15 sich in überraschender Weise mit den Beobach- 
tungen beim Wasserstoff decken,^) so werden wir umgekehrt 
einen Schluss auf die Gestalt des Wasserstoff-Atoms ziehen 
können. Zweifelhaft bleibt es, ob wir hier das Wort „Atom“ 
nicht besser durch „Molekül“ ersetzen; denn das Wasserstoff- 
Molekül ist zweiatomig. Möglich wäre es aber, dass das 
0 Vgl. die bei Nernst (Theoretische Chemie, Stuttgart 1893, 
1. Auflage p. 169) nach Versuchen Cornus (.loumal de physique, II. Serie, 
t. 5) mitgeteilte Tabelle. 
