H. Ebert; Raäioalitivierende Emanationen in flüssiger Luft. 165 
an, erreichen ein Maximum 21 und sinken allmählich wieder 
herab zu einem Kurvenstück, welches asymptotisch zu der als 
Nulllinie gewählten Parallelen zur Abszissenaxe zurückführt. 
Auf dem absteigenden Aste enthalten alle Kurven dicht hinter 
21 einen Wendepunkt TP. Aus den Ivurven wurden die aus- 
geglichenen Werte für die Konstantenbestimmung entnommen. 
16. Man kann die den zeitlichen Verlauf der ganzen 
Erscheinung darstellende Grleichung aufstellen, wenn man von 
dem Einflüsse der Wände und damit dem der Diffusion der 
Ionen gegen diese absieht. Dass dies nicht ganz streng richtig 
ist, lehrt die in § 12 erwähnte Unipolarität der elektrischen 
Leitfähigkeit, welche die eingeschlossene Luft schon kurze 
Zeit nach dem Verdampfen der ' flüssigen Luft annimmt und 
die sich auch nach längerer Zeit nicht vollkommen ausgleicht. 
Der Sinn dieser Unipolarität ist, wie oben erwähnt, nach 
Ablauf des Anfangsstadiums der, dass — Ladungen schneller 
zerstreut werden als Ladungen, dass also sehr bald ein 
Überschuss von -f- Ionen unter der Glocke vorhanden ist. Da 
die -{- Ionen unter der Wirkung eines bestimmten Potential- 
gefälles etwa im Verhältnisse von 4:5 langsamer wandern als 
die — Ionen, so muss das Überwiegen der Anzahl an -j- über 
die — Gasionen im Verhältnisse von 5:4 grösser als der Zahlen- 
wert des Zerstreuungsverhältnisses selbst sein. Bildet man das 
entsprechende Verhältnis, so sieht man. dass die Unipolarität 
immerhin eine geringe ist, so dass man in erster Annäherung 
annehmen kann, dass an jeder Stelle des Gasraumes gleichviel 
positive und negative Ionen vorhanden sind. Dadurch, dass 
an den Wänden fortwährend Ionen ihre Ladungen abgeben, 
wird daselbst die lonenkonzentration geringer und es tritt ein 
Nachwandern infolge des Konzentrationsgefälles ein, auf welches 
die Gesetze der freien Diffusion anwendbar sind. Sind die 
linearen Abmessungen der Versuchsräume aber, wie hier, gross, 
so treten diese Wandwirkungen mehr und mehr gegen die 
Vorgänge, die sich im Innern des Gasraumes abspielen, 
zurück. Wir können uns dann über diese letzteren, wie folgt, 
Rechenschaft geben: 
