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H. Ehert: Badioalclivierende Emanationen in flüssiger Luft. 167 
1 ) 
1 wo a der Koeffizient der Wiedervereinigung der vorhandenen 
Ionen ist. 
[ Durch diese Gleichung ist die lonenzahl n als Funktion 
der Zeit t vollkommen bestimmt, wenn die Werte der drei 
i Konstanten Q, X und a gegeben sind. Ausserdem ist ohne 
weiteres aus dem den Vorgang kennzeichnenden Kurvenverlaufe 
zu ersehen, dass für ^ = 0 auch n = 0 sein muss und dass n 
abermals den Xullwert für t = co erreicht. 
Da man den Zeitpunkt T, in welchem das Maximum der 
Leitfähigkeit eingetreten ist, aus der Kurve mit ziemlicher 
Sicherheit entnehmen kann und ebenso den ihr proportionalen 
Höchstwert der gleichzeitig im cbcm vorhandenen lonenzahl N, 
so gewinnt man das Mittel, eine der drei Konstanten durch die 
beiden anderen auszudrücken. Am meisten empfiehlt sich die 
Elimination der Konstanten Q, enthält sie doch in der Tat ein 
willkürliches Element. Denn der Zahlen wert von Q hängt 
davon ab, wie viel wir von der Emanation in die Glocke 
bringen. Da für das Maximum dnfdt^O ist, so folgt 
2 ) 
Zählt man die Abszissen von der Maximumstelle aus und 
setzt r = t — T, so nimmt die Gleichung 1) die Gestalt an: 
dx 
3) 
Durch Integration der einzelnen Glieder erhält man für 
zwei beliebige Wertpaare der abhängigen und unabhängigen 
Variablen Wj, Tj und Wg, 
Zeichnet man also zu der gegebenen n {f) Kurve eine 
zweite: {f), bei der alle Ordinaten quadriert sind, so kann 
man mittels Integraphen oder Planimeter für den zwischen den 
