M. Schmidt: tjber Umlauf bewegung hydrometrischer Flügel. 245 
die Grösse des Parallelstosses von im Wasser bewegten ebenen 
Platten mit sich gleicbbleibender Grösse ergeben haben, wenn 
die Wirkung des Wassers auf die Rückseite der Flächen nicht 
in Betracht kommt; letztere kann aber im vorliegenden Fall, 
in welchem es sich nur um verhältnismässig kleine Geschwindig- 
keiten handelt, jedenfalls unberücksichtigt bleiben. 
Übrigens haben die von Fink in fliessendem Wasser aus- 
geführten Versuche auch bewiesen, dass die Stosskraft von 
fliessendem Wasser gegen einen in demselben ruhenden Körper 
identisch ist mit dem Widerstand, welchen ein in stillstehendem 
Wasser fortbewegter Körper erfährt. Darin liegt offenbar ein 
Beweis für die Zulässigkeit des üblichen Verfahrens der Flügel- 
tarierung in stillstehendem Wasser mit bewegtem Flügel. 
Führt man das erwähnte Verhältnis ein, so erhält man 
für die gesamte Stosskraft des Wassers parallel zur Flügelachse 
auf die unter dem mittleren Winkel d getroffenen Flächen- 
elemente der Flügelschaufeln 
D — W sin ^ d — 
F. 
2 ^ 
sin^ d 
( 6 ) 
und wenn man unter Q = F • sin d die Projektion der Schaufel- 
fläche senkrecht zur Flügelachse versteht, deren Grösse sich 
aus dem Ausdruck findet 
^ / 2 2\ ^ 
^ = 2 (d ^o) , 
so hat man zunächst 
j Q sin d 
^ 2<J 
(7) 
( 8 ) 
und hieraus den Normaldruck N senkrecht zur Schaufelfläche 
Qv^ 
sin d 2 ^ ' 
(9) 
Wird dieser Normaldruck in seine beiden Komponenten 
parallel zur Rotationsachse und senkrecht zu derselben zerlegt, 
1903. Sitzmigsb. d. math.-phys. Kl, 17 
