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Sitzung der math.-phys. Klasse vom 13. Juni 1903. 
Zeit in dem Zerstreuungsraume entstehen , also d c = 60 g e 
wobei wir dieselben Bezeichnungen benützen, wie im zweiten 
Abschnitte. Für den Zerstreuungskoeffizienten ergibt sich: 
1 s 6000 q E ü 
a = 100 — = , 
e e 
er ist der Ladung des Zerstreuungskörpers umgekehrt proportional 
und hat bei positiver und bei negativer Elektrisierung denselben 
Wert, wenn nur der absolute Betrag der Ladungen derselbe ist. 
Versuche über Zerstreuung in einem geschlossenen Raume 
sind insbesondere von Harms^) angestellt worden. Er erhielt 
aus seinen Betrachtungen für die lonisierungsstärke den Wert: 
q = 28. 
Auf grund einer etwas anderen Berechnung^) habe ich aus 
denselben Beobachtungen den Wert g = 43 abgeleitet. Es handelt 
sich also auf alle Fälle um Beträge, die unvergleichlich kleiner 
sind als die bei der Wirkung von Röntgenstrahlen beobachteten 
lonisierungsstärken. Das Volumen des den Zerstreuungskörper 
umschliessenden Raumes betrug bei den Versuchen von Harms 
17000 ccm, die ursprüngliche Ladung 0,52 elektrostatische Ein- 
heiten. Für den entsprechenden Zerstreuungskoeffizienten findet 
man den verhältnismässig hohen Wert a = 3,9. 
III. Ein zweiter Fall, in dem das Problem der Zerstreuung 
eine einfache Lösung zulässt, ist gegeben durch einen Zer- 
streuungskörper, der sich in einer gleichförmig strömen- 
den, unbegrenzten Luftmasse befindet. Hier lassen sich 
die Verhältnisse schon bei mässigen Windgeschwindigkeiten so 
einrichten, dass der Einfluss von Neubildung und Wiederver- 
einigung der Ionen vernachlässigt werden kann. Die Zerstreuung 
ist daun unabhängig von der Windgeschwindigkeit, aber ver- 
schieden je nach dem der Zerstreuungskörper positiv oder negativ 
geladen ist. Verstehen wir unter c die Geschwindigkeit des 
0 Physikalische Zeitschrift. 4, Jahrg. S. 11. 
-) Nachrichten der K. Gesellschaft der Wissenschaften in Göttingen, 
math.-phys. Kl. 1903. Heft 1. 
