A. Korn: über Erweiterung des Gravitationsgesetzes. 393 
21) abs. (x-' frj) < .4 • Zc?; (0 < Z < 1) 
die Funktion 11) löst somit das Problem 12) bei geeignet 
gewählten Oj . . . ap unter Voraussetzung der linearen Unab- 
hängigkeit der Funktionsreihe: 
«0 «J «2 »'3 • • • • 
§ 3. 
22 ) 
Die ^ + 1 linearen Gleichungen : 
O.Q TJ -\- o.^ ZP -|- «2 U“ "k ' ‘ 1 
U—x U‘ =«o 
' IP — X U“ = ?(j 
definieren für den Fall des Nicht- Verschwindens der Deter- 
minante : 
«0 
«1 
«2 • 
. Op 
1 
- X 
0 . 
. 0 
0 
1 
— X . 
. 0 
0 
0 
0 . 
1 -X 
p \ Funktionen 
U U‘ U “ . . ; 
die erste derselben löst das Problem 6®), ß*^), wie wir leicht 
zeigen können: Wir schreiben die zweite bis (j) 1)*® Glei- 
chung 22) in der Form: 
24) IJU-ü — xUP'> — Wy_i = 0, {j=l,*)2..p) 
und folgern hieraus durch die Operation J im Innenraunie: 
25) AUU-^) — xAU^Z) + Uj-2 — lii'^Uj-i, (i=l,**)2..p). 
*) steht im Falle i = 1 für U. 
**) steht im Falle J = 1 für (-- f). 
