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Sitzung der malh.-phys. Klasse vom 4. Juli 1903. 
§ 2. 
Um die Möglichkeit der Entwickelung 9) in dem Falle 
11) zu beweisen, gehen wir wieder auf die im I. Abschnitt 
gegebene Lösung des Problemes: 
AU — [jA ü = Q im Aussenraume, 
A U Ar U = f im Innenraume 
zurück, die wir (bei genügend grossem })) in der Form 
(Ä- * - Jcf) k;,) ’ ^ 
angeben können, wenn 
und wo V für jedes solche k'^ mit seinen ersten Ableitungen 
nach X, y, z im ganzen Kaume eindeutig und stetig ist, im 
Unendlichen verschwindet und für 
k'^ = kj (j=l,2..n) 
in eine universelle Funktion tbj' mit zugehöriger Zahl k] 
übergeht. 
Wir setzen nun: 
13) llp = f — (Cj (P'i + Cj ^2* + • • + Cp ), 
wo : 
14) 
Cj =k<SftjdT, j==l,2..n 
t 
Cj Pj=0, j = n + 1, w + 2, . . j). 
Wir werden von dem Ausdruck 
§ Iip dr 
t 
nach weisen, dass er durch Vergrösserung von p unter jeden 
beliebigen Kleinheitsgrad herabgedrückt werden kann. 
Wir betrachten zu diesem Zwecke die Lösung U des 
folgenden Problems: 
