570 Sitzung der math.-phys. Klasse vom 7. November 1903. 
§ 3. 
Für die Rechnung in speziellen Fällen ist eine andere 
Form der Gleichungen 19) für die Kraftkomponenten vorzu- 
ziehen. 
Wir verwandeln die Integrale über die Oberfläche oi in 
Integrale über den Innenraum i des betreffenden Teilchens, 
dann folgt: 
X 
ü 
dV 9JF\ 
3y^ dz ) 
+ u 
d U 
dx 
dz 
dV _ d^ dW 
dx dx dx 
— JU-^ <P 
d (p 
dx 
d<P 
dz , 
oder : 
24) X = ^ (P -f- /I*) J cos (nx) d (o , 
CO 
analog Y und Z. 
Zusatz 3 zu IV. Die infolge einer Eigenschwin- 
gung eines Systems schwach kompressibler Teilchen 
mit dem Potential ^ auf jedes der Teilchen wirkenden 
scheinbaren Kraftkomponenten sind durch die folgen- 
den Formeln darstellbar: 
(Ic'^ -f- /i^) J cos {nx) da> , 
CO 
{Jc^ -f- ju^) J* cos {n y) d to , 
O) 
i]c^ 4“ /‘*) J cos {n z) d 0 ) ; 
25 ) 
