696 Sit zung der viath.-phys. Klasse vom 5. Dezember 1903. 
Diclite und die Abhängigkeit derselben vom Druck des Stick- 
stoffs bei der Temperatur der flüssigen Luft“ in Form der 
empirischen Gleichung darstellen lässt: 
3) pv = \'& 
(worin Äj, Ägi konstante Grössen sind). 
Unabhängig von jeder Zustandsgleichung gilt nun die 
Beziehung ; 
3vjq 
id V 
Wir haben also aus (3) ( — 1 zu bilden und dies in 
^ ’ \a v)^ 
dp 
d V 
dp 
4) 
einzusetzen, woraus sich die Schallgeschwindigkeit ergibt: 
Ausserdem ist aber u = 2 n, wenn A die halbe Wellen- 
länge im Gase, n die Schwingungszahl des benutzten Tones 
bedeutet. Für das Kontrollrohr gilt daher: 
5) 
n\ 
1 Pi 
4;.I 
und für das Untersuchungsrohr: 
6 ) 
, A'* p^ 
f) i 
Nun ist Vj = 76 (1 -j- a A), indem wir den Druck auf 
cm Quecksilber, das Yolumeii auf das des Stickstoffs bei 0° 
und 76 cm Quecksilber beziehen, da die in der genannten Arbeit 
berechneten Konstanten Aj Gleichung (3) ebenfalls 
auf diese Einheiten bezogen sind ; a bedeutet den Ausdehnungs- 
koeffizienten des Stickstoffs zwischen 0® und 100° und f die 
von 0° an gezählte Temperatur des Gases im Kontrollrohr. 
Da die Schallwellen im Kontroll- und Untersuchungsrohr von 
einem und demselben Ton herrühren, d. h. m = n^ ist, so folgt: 
