722 
Sitzung der 7nath.-phys. Klasse vom 5. Dezetnber 1903. 
Mit untrüglicher Sicherheit geht aus den Beobachtungen 
c 
hervor, dass die Grösse k = — des Stickstoffs mit dem Druck 
Cs 
hei der Temperatur der flüssigen Luft wächst, und zwar in den 
möglichen Druckgrenzen von nahezu 2 Atmosphären um etwa 
5°/o. Aus der graphischen Darstellung geht hervor, dass sich 
das Resultat besser folgendermassen ausdrücken lässt: 
Das Verhältnis der spezifischen Wärmen des Stickstoffs bei 
der Temperatur der flüssigen Luft nimmt in erster Annäherung 
zu proportional dem V erhältnis des angewandten Druckes p zum 
Sättigungsdruck s der benutzten Temperatur und zwar um 
fast 5°/o, wenn p von 0 bis s wächst. 
Ferner darf man mit sehr gi'osser Wahrscheinlichkeit aus 
den Beobachtungen schliessen, dass auch bei der Temperatur 
der flüssigen Luft das A'erhältnis der spezifischen Wärmen des 
Stickstoffs für genügend niedrige Drucke den Wert behält, den 
es unter Atmosphärendruck bei Zimmertemperatur besitzt. 
Mittels der graphischen DarsteUung kann man (mit einigem 
Vorbehalt bezüglich der Sicherheit) für die Abhängigkeit des 
k p 
Verhältnisses ^ von die empirische Gleichung aufstellen : 
I = 0.99625 + 0.0556 
A 2 S 
(auf welche sich in Tabelle U ber.*" bezieht), oder wenn man 
"i 
für Ä’j den Wert 1.405 einsetzt: 
a) 
k 
^ = 1.3997 + 0.07812 
s 
Ferner kann man aus der Formel für die Dichte des Stick- 
stoffs den Wert Cp—c„ aus der Gleichung Cp—Ct = ^ 
berechnen; es ergibt sich: 
(Jh + 
