Während sich die weitaus größte Mehrzahl der praktischen 
und theoretischen Arbeiten über drahtlose Telegraphie mit den 
Verhältnissen beim Sender und Empfänger beschäftigt, hat die 
Frage nach der Ausbreitung der Wellen zwischen Sender und 
Empfänger, insbesondere nach der Rolle, die die Erde hierbei 
spielt, verhältnismäßig wenig Beachtung gefunden. Mit gutem 
Grunde: Jene Verhältnis.se sind es allein, die der Experimen- 
tator kontrollieren kann; dagegen muß er den Mechanismus 
der Ausbreitung als etwas Gegebenes hinnehmen. 
Ein mehr formaler Grund mag hinzukommen: Während 
sich die Theorie des Senders und Empfängers verhältnismäßig 
einfach gestaltet und mit praktisch genügender Annäherung 
(man denke an die gekoppelten Systeme) durch totale Diffe- 
rentialgleichungen beherrscht wird, führt uns die Frage nach 
der Ausbreitung der Wellen unausbleiblich in das Gebiet der 
partiellen Differentialgleichungen und stellt uns vor nicht ganz 
einfache Randwertaufgaben. 
Zwei Auffassungen stehen sich hier gegenüber, die — 
wenigstens in allgemeinen Umrissen — durch den Gegensatz 
, Raumwellen“ und ,Oberflächenwellen“ gekennzeichnet werden. 
Mit Raumwellen haben wir es in der Akustik und bei der 
überwiegenden Mehrzahl der optischen Erscheinungen zu tun. 
Ebenfalls zu den Raumwellen gehören die Hertzsclien Wellen 
der Elektrodynamik. Das klassische Beispiel von Oberflächen- 
wellen sind diejenigen der Hydrodynamik. In der Optik treten 
bei der Totalreflexion im optisch dünneren Medium Oberflächen- 
*) Auszug aus einer umfangreicheren Arbeit, welche in den An- 
nalen der Physik erscheinen wird. 
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