über drahtlose Tele^aphie. 
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als ein wesentlicher und unter gewissen Umständen über- 
wiegender Bestandteil des elektromagnetischen Feldes hervor, 
begleitet von Raumwellen, welche unter gewissen anderen Um- 
ständen ihrerseits überwiegen. 
Wir haben zunächst das mathematische Problem zu skizzieren, 
welches die Grundlage unserer Diskussion bildet. Es handelt 
sich gewissermaßen darum, den leuchtenden Punkt der Hertz- 
schen Lösung in zAvei Teile zu zerspalten, eine dem Medium 1 
und eine dem Medium 2 entsprechende Hälfte, und beide ver- 
möge der Grenzbedingungen zwischen 1 und 2 aneinander an- 
zupassen; oder anders ausgedrückt, das Hertzsche U durch 
ein Funktionenpaar 77,, zu ersetzen, das durch die Diffe- 
rentialgleichungen 
J 77j Tc\n^ = 0 für .^ > 0, zl /Zg -}- 7*2 TZj = 0 für z <0 
und die Grenzbedingungen an der als eben vorausgesetzten 
Trennungsfläche 
TI, = 77 ,, 
1 a77j _ 1 aTZg 
dz K dz 
für z = 0 
bestimmt wird und von denen an der Erregungsstelle R = 0 
sich 77, wie eine Hertz’sche Lösung in 1, 77^ wie eine solche 
in «2 verhält. Eine so weitgehende Vereinfachung der tat- 
sächlichen Verhältnisse ist natürlich nur für solche Entfernungen 
zulässig, von denen aus die Antenne als Erregungspunkt er- 
scheint, die also groß gegen die Wellenlänge der Schwingung 
sind. Wie sich das Feld in der unmittelbaren Umgebung des 
Senders verhält, kann und will unsere Theorie nicht beschreiben. 
Die strenge Lösung dieses Problems, welches durch die 
soeben genannten und einige ergänzende Bedingungen ein- 
deutig bestimmt ist, lautet, in Polarkoordinaten r, z geschrieben, 
wobei 72^ = wird: 
0 
0 
