über drahtlose 'l’elegraphie. 9 
oberÜäche einfallen, wobei ß variiert zwischen senkrechter 
Inzidenz 
{k = 0, ß = 0) 
und streifender Inzidenz: 
= /? = !). 
Die Einfallsebene wird durch das Azimut a gegeben, 
welches alle Werte zwischen 0 und 2 tt annimmt; die Amplitude 
Ä hängt in bestimmter Weise von dem Einfallswinkel ß ab 
und ist aus Symmetriegründen von dem Azimut a unabhängig. 
In ähnlicher Weise schreibt sich der zweite Bestandteil /7j 
unserer Lösung (unter Beibehaltung der ursprünglichen Inte- 
grationsvariabeln : 
‘ * 2 2 
IT, = ^da {idl ^ + 
^ 2 TZ 
0 l<i 
Auch hier handelt es sich um ein System ebener Wellen, 
aber nicht gewöhnlicher homogener, sondern inhomogener 
Wellen: Die Ebenen konstanter Phase sind, da jetzt Y — kf 
reell ist: 
X cos ct -p ^ sin a = const, 
stehen also auf der Erdoberfläche senkrecht, die Ebenen kon- 
stanter Amplitude werden: 
z — const, 
sind also zur Erdoberfläche parallel. Definieren wir die Inzidenz 
durch die Normale zu den Ebenen konstanter Phase, so kommt 
allen diesen inhomogenen Wellen , streifende Inzidenz“ zu, so 
daß sich dieses inhomogene Wellensystem stetig an das vorige 
homogene anschließt. Unsere inhomogenen Wellen sind durch- 
aus vom Charakter derjenigen Wellen, die sich bei der Total- 
reflexion im optisch dünneren Medium parallel der Trennungs- 
fläche fortpflanzen. Es liegt daher nahe, das erste Bündel der 
