über drahtlose Telegraphie. 
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viel kleiner als über Land und Süßwasser. 
Wir berichten zunächst kurz über den mathematischen 
Gedankengang unserer Diskussion der allgemeinen Lösung. 
Diese wird zum Teil in der komplexen Ebene der Integrations- 
variabein l, zum Teil durch Keihenentwickelung bewerkstelligt. 
In der /-Ebene gibt es einen ausgezeichneten Punkt, wo 
der Nenner N verschwindet. Dieser „Pol“ liegt genau bei 
dem oben angegebenen Werte — s. Das zugehörige mit 2 Jii 
multiplizierte Residuum des Integranden, welches nach dem 
Cauchyschen Satz den Wert des Integrals bei einem Umgang 
um den Pol bestimmt, lautet bei großem r : 
wobei : 
M l/ 2 ,2 
/otur— y s — k, e 
V 
o 
Vr 
ji. 1 l/ 2 ,2 
ß*“’ + V s —*.2 ‘ 
, ..^<0, 
Vr 
/^i — n 2 
und liefert bei unbegrenzt wachsendem r eine ebene Welle, 
welche sich genau mit der von Uller und Zenneck postulierten 
Oberflächenwelle deckt. Das Vorhandensein jenes Poles in 
dem der Integration zugänglichen Blatte der A-Ebene und 
daher das Auftreten dieser Wellen ist an eine Ungleichung 
zmschen den Materialkonstanten beider Medien geknüpft. In- 
dem gezeigt wird, daß diese Ungleichung unter den Verhält- 
nissen der drahtlosen Telegraphie stets erfüllt ist, wird der 
verlangte Existenzbeweis für die Oberflächen wellen 
erbracht. Zwei weitere Bestandteile unserer allge- 
meinen Lösung ergeben sich als Umgänge um zwei in der 
>?.- Ebene wegen des Auftretens der Quadratwurzeln — k'f 
und — ko anzubringende Verzweigungsschnitte und haben 
