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2. Abhandlung: Arnold Sommerfeld 
für P bedingt durch die komplexe Natur von s) eine radiale 
Dämpfung bewirkt, welche exi^onentiell fortschreitet und die 
Oberflächen wellen schließlich stärker zu Null gehen läßt, als 
selbst die Raumwellen. 
6. Über die relative Bedeutung des Raum- und Ober- 
flächen wellen-Bestandteils unserer Lösung orientiert 
die vorstehende Figur, wo in dem oben angegebenen Sinne m 
die Raumwelle, v die Oberflächenwelle darstellt. Sie zeigt, 
daß für sehr kleine numerische Entfernungen q < 0,2 der 
Raumwellentypus überwiegt (entsprechend Nr. 4), daß für 
wachsende q der Oberfläcbentypus vorherrscht (entsprechend 
Nr. 5 erster Abs.), während von einem gewissen q ab (p>2,2) 
diese wieder hinter jenen zurücktreten (entsprechend Nr. 5 
zweiter Abs.). 
7. Unsere Theorie setzt eine ebene Trennungsfläche voraus. 
Es würde nicht schwer sein, unsere strenge Lösung auf den 
Fall der gekrümmten Erdoberfläche zu erweitern; nur 
die Diskussion der so entstehenden Reihe nach Kugel- und 
Zylinderfunktionen würde Weiterungen verursachen. Aber 
auch ohne Kenntnis dieser Lösung läßt sich wohl so viel 
sagen, daß durch die Erdkrümmung die Verhältnisse 
zu Gunsten der Oberflächenwelle verschoben werden, 
da durch die Erdkrümmung die Raumwellen abgeschirmt werden, 
soweit sie dieselbe nicht durch einen Beugungsvorgang über- 
winden, die Oberflächenwellen aber nicht nennenswert behindert 
werden. Es ist sehr wohl möglich, daß das schließliche Über- 
wiegen der Raumwellen durch die Erdkrümmung aufgehoben 
und diese nur mehr für sehr kleine numerische Entfernungen 
vor den Oberflächenwellen vorherrschen. 
In den populären Schriften über drahtlose Telegraphie 
(z. B. Poincare) scheint übrigens der Einfluß der Beugung 
sehr überschätzt zu werden. Wenn dort auf die Größe der 
Wellenlänge hingewiesen wird, mit der die Stärke der Beugung 
zunimmt, so ist andererseits daran zu erinnern, daß es immer 
nur auf das Verhältnis der Wellenlänge zum Krümmungsradius 
des zu überwindenden Hindernisses ankommt und daß dieses 
