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4. Abhandlung: H. Seeliger 
braucht nicht homogen zu sein, sondern kann aus konzen- 
trischen Schichten gleicher Dichtigkeit bestehen. Wählt man 
nun diese Dichtigkeitsverteilung so, daß die Dichtigkeit eine 
stetige Funktion des Abstandes vom Zentrum der betreffenden 
Kugel ist und am Rande der ausgezogenen Kugel den Wert 
Null hat, wobei es freisteht, auch eine endliche Zahl ihrer 
Diflferentialquotienten gleich Null zu wählen, so wird also so 
die Masse jeder kleinen Kugel ersetzt durch eine Massenver- 
teilung mit der Dichtigkeit d, und dieses d ist eine im ganzen 
Raum stetige Funktion des Orts. Die Übereinanderlagerung 
der von allen kleinen Kugeln erzeugten Massenverteilung wird 
nun ebenfalls eine Dichtigkeit haben, die im ganzen Raum 
stetige Funktion des Orts ist, und zwar überall positive Werte 
hat. Auch der Wert 5 = 0 läßt sich im allgemeinen bis auf 
kleine, nicht in Betracht kommende Raumteile vermeiden. Diese 
einfache Darstellung des Sachverhalts, die keine funktionen- 
theoretische Überlegungen erfordert, genügt für die vorliegen- 
den Zwecke vollkommen. 
Schreitet man nun von einem innerhalb gelegenen Punkt 
in einer bestimmten Richtung vorwärts, so hängen die Werte 
des Potentials, seiner nach einer bestimmten Richtung genom- 
menen ersten und zweiten Diflferentialquotienten (also Anzie- 
hungskomponente und der von mir eingeführten , Zerrung“) 
ab von den drei Integralen 
R 
R 
R 
Soll das Newtonsche Gesetz ein Naturgesetz von unbe- 
grenzter Gültigkeit sein, so müssen demnach zum mindesten 
die beiden letzten Integrale für beliebig große Werte R = cc 
bestimmte Grenzwerte haben, was wiederum erfordert, daß 
d • r und ö 
für unaufhörlich wachsende r dem Grenzwert Null zustreben 
müssen. Man kann auch sagen, jedenfalls düi-fen nicht unend- 
lich große Räume des Weltalls mit Masse von (durchschnitt- 
