über positive Strahlen. 
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Weder bei höheren noch bei niederem Gasdruck 
ist die magnetische Einwirkung in erkennbarer Weise 
von der Spannung abhängig. Auch hier zeigt sich eine 
stete Abhängigkeit der magnetischen Einwirkung von der Größe 
des Gasdrucks, in dem bei niedrigen Drucken die positiven 
Strahlen weniger stark magnetisch beeinflußt werden. 
Schließlich wurde noch das Verhältnis der Wärmewirkung 
zur Helligkeit bei verschiedenen Gasdrucken miteinander ver- 
glichen und zwar zunächst bei den beiden ursprünglichen An- 
ordnungen in großer Entfernung von der Kathode (I und IT, 
S. 5). Unter der Überschrift , Reduzierter Ausschlag“ sind 
die Ablenkungen des Galvanometers, bezogen auf dieselbe Hellig- 
keit, in willkürlichen Einheiten in die Tabelle V aufgenommen. 
Man ersieht, daß sowohl bei Anordnung I wie noch mehr bei 
Anordnung H, wo die Druckunterschiede größer sind, die links- 
stehenden reduzierten Ausschläge bei gleicher Spannung wesent- 
lich kleiner sind als die rechtsstehenden. Die ersteren sind 
bei höheren, die letzteren bei niedrigen Gasdrucken beobachtet. 
Hieraus folgt, daß bei gleicher Wärmewirkung die 
Lichtintensität bei derselben Spannung im höheren 
Vakuum wesentlich kleiner ist als bei niedrigem Va- 
kuum. Jedoch bleibt noch zu untersuchen, wie weit die stärkere 
Lichtemission bei höherem Gasdruck auf Rechnung der ruhen- 
den Atome zu setzen ist. 
Die letzten Beobachtungen wurden noch unter anderen Be- 
dingungen ausgeführt. Die Thermosäule wurde mehr an die 
zweite Glaskapillare geschoben, so daß ihr Abstand von 
13,5 cm betrug. Dann gingen die Kanalstrahlen noch als scharf 
begi*enztes Bündel bis auf die Thermosäule und wurden voll- 
ständig von ihr aufgefangen. Die Beobachtung geschah hier 
bei gleicher photometrischer Helligkeit, indem durch Regu- 
lierung der Touren der Influenzmaschine gleiche Lichtemi-ssion 
erreicht wurde ; die Photometrie geschah in 
der Weise, daß zwei von den Herren Schmidt 
& Hünsch montierte totalreflektierende Prismen 
(Fig. 2), die von dem Kanalstrahlenbündel A Fig. 2. 
