Wirbelbewegung hinter einem Kreiszylincler. 
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Um daraus die Geschwindigkeit der beiden Wirbel, die 
natürlich immer spiegelbildlich zur |-Achse liegen, abzuleiten, 
ersetzt man in (2) ^ durch Co- Der Term i C — 
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„ „ gibt für 
C-Co ° 
C = Co die im Wirbelzentrum herrschende unendlich große Ge- 
schwindigkeit des eigenen Wirbels, die aber zu der Fortschrei- 
tungsgeschwindigkeit des Wirbelzentrums nichts beiträgt und 
daher hier weggelassen werden muß. Die komplexe Fortschrei- 
tungsgeschwindigkeit des Wirbelzentrums beträgt demnach: 
(3) + * 
^ C„-f 
^0 Co 
Lassen wir nun die Indizes 0 als selbstverständlich weg 
und trennen Gleichung (3) in Real- und Imaginärteil, so er- 
geben sich die beiden Gleichungen 
1 ■ 
(4) 
(b) 
v = 2U^ 
ri 
wobei = C® -{- if. Die Bedingung dafür, daß das Wirbel- 
paar ruht, ist einfach u = 0 und v = 0, oder: 
(5) 
(b) 
2 U^r - C Y = 0. 
Da C als Faktor der linken Seite von Gleichung (5 b) 
auftritt, so ist C = 0 oder die Achse eine Lösung unseres 
Problems; d. h. ein Wirbelpaar, dessen Mittelpunkte die Ko- 
ordinaten und — t] auf der Achse besitzt, kann gegen- 
über dem Zylinder in Ruhe bleiben. Dabei berechnet sich die 
Stärke der zu dem beliebig gewählten rj gehörigen Wirbel 
aus (5). Doch hat diese Lösung der Gleichungen (5) für uns 
kein weiteres Interesse, da sie bei den Experimenten nicht 
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