Wirbelbewegung hinter einem Kreiszylinder. 
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beigefügten Photographie zu entnehmenden speziellen Lage 
des Wirbelpaares an, so erhält man durch einfache Rechnung; 
O 
für die labile Verschiebung - = 1,2 
D 
für die stabile Verschiebung - = — 3,7 . 
Die Veränderung des beobachteten Strömungsbildes, wo- 
von am Ende des § 1 die Rede war, hat also in der Labilität 
einer der vier Hauptschwingungen unseres Wirbelpaares seinen 
tieferen Grund. Tatsächlich beobachtet man auch bald, nach- 
dem das Wirbelpaar unsere Kurve erreicht hat, und sich nur 
langsam weiter bewegt, eine merkliche Änderung in dem 
hydrodynamischen Vorgang, der in der eben berechneten 
Labilität seinen Grund haben dürfte. Jedoch äußert sich diese 
Labilität nicht in einer plötzlichen antisymmetrischen Verschie- 
bung der beiden Potentialwirbel, wie man es aus der voraus- 
gehenden Berechnung erwarten könnte, sondern vor Eintritt 
dieser labilen Verschiebung verlieren die beiden Wirbel den 
Charakter als Potentialwirbel, indem sich nämlich im Zentrum 
der Wirbel ein wirbelnder Kern bildet, der sich elliptisch aus- 
zieht und gelegentlich auch spaltet. Erst nach dieser Umbil- 
dung der Wirbel tritt die obenerwähnte labile Verrückung der 
Wirbel ein, die den Anfang für die Ausbildung der Kärmän- 
schen Anordnung nach zwei parallelen Wirbelstraßen bedeutet. 
§ 3. Der Widerstand des Zylinders. 
Wir wollen uns die Frage vorlegen, wie der Widerstand 
des bewegten Kreiszylinders sich theoretisch aus dem beob- 
achteten Fortwandern des Wirbelpaares erklären läßt. Zu dem 
Zweck denken wir uns den Zylinder gleichförmig bewegt und 
berechnen für das mitbewegte Koordinatensystem die zeitliche 
Änderung des Gesamtimpulses, die von der Wanderung des 
Wirbelpaares herrührt. Würde das Wirbelpaar relativ zum 
gleichförmig bewegten Zylinder in Ruhe bleiben, so wäre der 
Widerstand des Zylinders Null. Tatsächlich beobachtet man 
