Wirbelbewegung hinter einem Kreiszylinder. 
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wie aus Fig. 2 hervorgeht. Gleichung (25), die den von den 
Wirbeln herrührenden Bestandteil des Impulses gibt, lautet jetzt 
(26) P=4:Ca7iQ-\-2CajiQ — ^Cajio. 
Fügt man den Impuls der Potentialströmung hinzu, so erhält 
man den Gesamtimpuls: 
(27) 
G= U 71 Q ^ C an o. 
Der Flüssigkeitsdruck auf den Zylinder ist durch die zeitliche 
Änderung von C bestimmt; also bei konstanter Geschwindig- 
keit ist 
(28) 
dG 
d t 
^nQ 
d{Ca) 
dt 
Da sich nun nach Gleichung (8) C durch die jeweilige Lage 
der Wirbel auf unsere Kurve ausdrücken läßt, so läßt sich 
nach (28) der Druck, den der Zylinder bei gleichförmiger Ge- 
schwindigkeit erfährt, aus der Lage und der zeitlichen Lagen- 
änderung des Wirbelpaares ableiten. 
Der Durchführung der Widerstandsberechnung auf Grund 
des beobachteten Weiterwanderns des Wirbelpaares auf unserer 
Kurve stehen aber sehr große Schwierigkeiten im Wege, die 
vor allen Dingen in der in § 2 nachgewiesenen Labilität des 
Wirbelpaares begründet sind, indem das Wirbelpaar kurz, nach- 
dem es unsere Kurve erreicht hat, infolge einer labilen Störung 
die Kurve wieder verläßt. Hat sich aber dann die Kärmänsche 
Anordnung der Wirbel nach zwei Wirbelstraßen hinter dem 
Zylinder ausgebildet, so läßt sich, wie Herr v. Karman^) ge- 
zeigt hat, aus der Beobachtung der Fortschreitungsgeschwindig- 
keit der W'^irbel, sowie des Abstandes der beiden Wirbelstraßen 
der Widerstand des Körpers mit sehr befriedigender Genauig- 
keit angeben. 
‘) V. Kärmän und Rubach: Phys. Zeitschr. 1912. 
