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L. Föppl 
§ 4. Die Strömung um die unendlich lange ebene Platte. 
Es liegt nalie, die in § 1 bis § 3 für den Kreiszylinder 
durcbgefübrten Betrachtungen auch auf die Bewegung einer 
ebenen Platte auszudebnen, und zwar wollen wir die Richtung 
der Bewegung senkrecht zur Platte annehmen. Es ist sehr ein- 
fach, sich zu überzeugen, daß es auch hinter der bewegten 
Platte einen geometrischen Ort für die Lage zweier gegen die 
Platte ruhender Wirbel mit entgegengesetztem Drehsinn geben 
muh; denn bilden wir die früher betrachtete Strömung um 
den Einheitskreis der C-Ebene mitsamt dem Wirbelpaar durch 
(29) 
konform auf die ^•-Ebene der Platte von der Länge 2 ab imd 
bilden für die Strömung in der .r-Ebene die Ableitung des 
komplexen Geschwindigkeitspotentials, das aus Gleichung (1) 
durch Elimination von C mittels Gleichung (29) erhalten wird, 
so ergibt sich als Bedingung für die Ruhelage des Wirbel- 
paares hinter der Platte. 
(30) 
dW ^ dJV dX 
dz ~ dC dz 
Da aber in dem Blatt der ^--Ebene, dem allein physika- 
lische Bedeutung zukommt, überall ^ = o, so vereinfacht sich 
® dz 
Gleichung (30) zu 
dW 
Diese Bedingung ist aber dieselbe wie sie die Gleichungen (5) 
des § 1 ausdrücken, d. h. wir erhalten den gesuchten geometri- 
schen Ort, wenn wir die durch Gleichung (7) bestimmte Kurve 
mit Hilfe der Gleichung (29) in den Koordinaten z = x iy 
ausdrücken. 
Diese Umrechnung will ich hier nicht ausführen, sondern 
nur noch auf die Frage, die vor allen Dingen interessiert, ein- 
