wenig Zusammenhängen, sich aber sämtlich auf die Frage der 
Lichtquanten beziehen. 
1. Wie sich schon aus den angeführten Tabellen ergibt, ist 
der photoelektrische Elementarvorgang ein statistischer Effekt. 
Die Abspaltung eines Elektrons erfolgt nicht sofort nach der 
Belichtung, auch nicht nach einem bestimmten Zeitintervall, 
sondern mit einer Verspätung, die für genau gleiche mittlere 
Lichtintensität und gleiche Stellung desselben Teilchens in 
weitesten Grenzen variiert. Man kann danach nur von einer 
mittleren Auslösezeit sprechen. Diese mittlere Auslösezeit ist 
um so kleiner: 1 
1. Je größer dei Durchmesser des Teilchens ist — , deshalb 
beobachtet man keine Verspätung, die noch im Jahre 1889 
J. Borgmann vermutete, an großen Metallplatten. 
2. Je größer die Intensität des Lichts ist. So war z. B. 
für ein Teilchen bei Belichtung mit der Linie 313 /f/x einer 
i^^-Quarzlampe, die unter einer Spannung von 36 Volt brannte, 
die mittlere Auslösezeit 67 sec (Mittel aus 57 Versuchen), bei j 
57 Volt an der Lampe dagegen 33 sec (Mittel aus 46 Ver- 
suchen). 
3. Je kleiner die Wellenlänge des Lichts. So sank für 
dasselbe Teilchen die Auslösezeit auf 7 sec für die Linie 280, 1 1 
deren Intensität bei 57 Volt viel schwächer als für 313 ist. j 
Für ein anderes Teilchen waren bei 90 Volt an der Lampe ,• 
und 4,4 A Stromstärke die mittleren Auslösezeiten j 
für A = 366 1 90 sec 
, / = 334 48 , ! 
, / == 313 ^ ' 
, A = 280 i-ifM 0,8 „ 
II. Das intensive Beleuchtungslicht, in dem noch die Wellen- > 
längen bis 400 fxfi vertreten waren, hatte in einigen Stunden > 
kein einziges Elektron ausgelöst. Daraus ergibt sich, daß es 
im Spektrum eine Stelle gibt, wo der Photoeffekt so stark ver- .i 
langsamt wird, daß er praktisch aufhört zu existieren. (Bei 
der Diskussion der vorstehenden Zahlen ist wohl zu beachten. 
