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36 A. Jofte 
Radien der Teilchen, die mittlere freie Weglänge der Elek- j 
tronen also so groß, daß sie meistens das Feld frei durch- j 
laufen. Die Elektronen stoßen aber immerhin oft mit Gas- 
molekülen zusammen, wobei noch die kinetische Energie der , 
Gasmoleküle ins Spiel kommt. Auch diese Verhältnisse ver- 
einfachen sich im luftverdünnten Raume. ! 
3. Die beschriebene Methode gibt ohne weiteres das Ge- ! 
wicht des Teilchens und die Elektronenzahl. Zur Bestimmung 
der Kapazität bedarf man aber noch Hypothesen über die Form 
und die Dichte der Teilchen. Setzt man die Form als kugel- 
förmig und die Dichte gleich der des reinen Metalls voraus, 
so begeht man sicher einen Fehler, was aus den Versuchen 
sofort ersichtlich ist. Es gibt nämlich zwei Wege zur Be- I 
Stimmung des Durchmessers bei diesen Voraussetzungen: Aus 
der elektrischen Wägung hat man: 
f ■ e = y • o - . . . (1) 
Andererseits gibt das Stokessche Gesetz mit der Korrek- 
tion von Cunnigham: | 
. = + ( 2 ) ; 
WO V die Geschwindigkeit der Fallbewegung bedeutet. Alle 
Werte mit Ausnahme von r sind für jedes Teilchen bekannt. 
Berechnet man aber r aus beiden Formeln, so erhält man 
immer aus der zweiten nur etwa halb so große Zahlen, wie 
aus der ersten. Dies kann noch verschiedene Gründe haben: 
1. Eine andere Dichte der Teilchen; 2. Abweichung von der 
Kugelgestalt; 3. Unrichtigkeit der Cunnighamschen Korrektion 
für so kleine Teilchen. Läßt man nur zu, daß der Korrektions- 
faktor irgend eine Funktion von r ist, was ja für eine ideale 
Metallkugel anzunehmen ist, so muß jedenfalls f-e irgend eine 
gesetzmäßige und eindeutige Funktion der Fallgeschwindigkeit 
sein. Trägt man aber für die sämtlichen Teilchen die ent- 
sprechenden Werte von fe und v in ein Koordinatens 5 ’^stem 
