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R. Emden 
bei diffuser Bestrahlung zu untersuchen; sie bestimmen die 
Temperaturen bei Strahlungsgleichgewicht. Wir haben ferner 
das Strahlungsgesetz ebener Luftschichten aufzusuchen. Denn 
bei durchsichtigen Körpern sind Absorptions- wie Emissions- 
vermögen keine Materialkonstanten, sondern durch den ganzen 
Bau des Körpers mitbedingt. Ein Glasprisma besitzt an den 
End- und Seitenflächen verschiedenes Emissionsvermögen. 
Ein genügend kleines Element f der Oberfläche eines 
schwarzen Strahlers sendet bekanntlich in den Kegelausschnitt, 
dessen Erzeugende mit der Flächennormalen die Winkel •& und 
-}- d § bilden, in den Wellenlängen X bis X dX Strahlung 
aus gleich 
r c T ■ o „ ,qGrammkal. 
1) f-27iJ}dX sin i7 cos d da r 
mm. 
und in den ganzen bestrahlten Raum 
2) 
f • E),dX = f ■ 71 J). d X 
Grammkal. 
min. 
Ei, bezeichnen wir als Emissionsvermögen für die Wellen- 
länge X. Das Gesamtemissionsvermögen E ergibt sich durch 
Integration über alle Wellenlängen zu 
3 ) E=fE,.dX. 
0 
Ji,, E}, und E .sind bekannte Funktionen der Temperatur, 
speziell ist 
4 ) 
E = sT^; s 
7 , 59 . 10 -" 
Grammkal. 
cm^. min. 
Auf einen beliebigen Strahler falle auf eine Stelle der Ober- 
fläche die Sti’ahlung Si,dX, von welcher der Bruchteil AS^dX 
absorbiert wird. Dann ist sein Absorptionsvermögen ax an 
dieser Stelle definiert durch die Beziehung 
^ ASxdX 
“ WdT 
und nach dem Kirchhofischen Satze ist sein Strahlungsvermögen 
