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R. Emden 
Fällt diese Strahlung im Betrage Si d k auf eine Schicht von 
der endlichen Dicke L und der Masse — 5 , so ergibt sich 
cm'* ° 
12) Durchgelassene Strahlung = S),dXe 
13) Absorbierte Strahlung = S;.cZA\l — e cos’y- 
Mit Hilfe der Gleichung (12) wird Tc), experimentell ermittelt. 
Wir sind nunmehr imstande, das der Gleichung (1) ent- 
sprechende Strahlungsgesetz einer ebenen Gasschicht 
von endlicher Dicke ahzuleiteu. Die Gasschicht werde zwi- 
schen zwei ihr parallele, unendlich große, schwarz strahlende 
Flächen von derselben Temperatur T eingeschlossen. Der 
Zwischenraum ist dann erfüllt von schwarzer Strahlung; also 
muß in jeder Wellenlänge und jeder Richtung die Strahlung 
in Richtung und Gegenrichtung gleich und die ausgesandte 
Strahlung gleich der absorbierten Strahlung sein. Die Geo- 
metrie der Strahlung ergibt (wir brauchen die Gasschicht nur 
durch eine schwarze Fläche ersetzt denken), daß ein Flächen- 
stückchen f der Oberfläche der Gasschicht von der gegenüber- 
liegenden schwarzen Fläche in Richtung d Strahlung zugesandt 
erhält (Gleichung 1): 
/’ • 2 7iJidk sin d cos d d d, 
die nach Gleichung (13) absoi’biert wird. Diese absorbierte 
Menge muß aber in derselben Richtung wieder ausgestrahlt 
werden. Also ergibt sich das 
Strahlungsgesetz einer ebenen, dünnen Gasschicht 
(oder einer Schicht beliebigenMaterials mit endlichem Ab- 
sorptionsvermögen) : 
14) In Richtung d ausgesandte Strahlung 
/ _ 
= f • 2 71 J d — e ‘:osi>y gjj^ ß. (.Qg d dd, 
von dem Strahlungsgesetz einer schwarzen Fläche (oder rauhen 
Oberfläche eines undurchsichtigen Körpers (t/) = i;.)) sehr ver- 
