Strahlungsgleichgewicht und atmosphärische Strahlung. 
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für kleine m 
für große m 
ax 
2 ccx 
2 Jq;, -|~ JlX 
Jo?. 
Stets ergibt sieb ein ax etwas kleiner wie für schwarze Sh-ah- 
lung; für J\x klein gegen Jqx kann der Unterschied vernach- 
lässigt werden. 
[Dasselbe Resultat ergibt sich für den Ansatz 
J?. = Jo?, "h YjJn?. • (/w. W»)", 
1 
da wir für große m 
Sxdl^ fjtJoxdl + f2 nZJnx — ■ „ 
w -f- 2 
M ! 
ASxdX = 2cx.)fn Jox dX -j- 0.)f 2 7l 2 Jn? .-’-r 
n -X- 1 
erhalten.] 
Würden wir anderseits annehmen, daß die Strahlungs- 
intensität proportional der durchstrahlten Masse abnimmt, 
J?. = Jo?. — J]?i • kxni, 
so würden wir für kleine m wieder ax = 2 <xx erhalten ; für 
große m können wir den Ausdruck für ax nicht bilden, da wir 
selbstverständlich nur bis zu einem m gehen können, das durch 
die Bedingung 0 = Jo;. — J\?.-k}jn begrenzt ist. Doch läßt 
sich allgemein folgendes aussagen: 
Nimmt die Strahlungsintensität in Richtung der durch- 
strahlten Masse zu , so sind alle ax zwischen 2 c<;i (schwarze 
Strahlung) und (parallele Strahlung) eingeschlossen ; nimmt 
die Strahlungsintensität in Richtung der durchstrahlten Masse 
ab, so ist stets > 2 (größer wie für schwarze Strahlung). 
Dies einzusehen schlagen wir um f in die isotherm gedachte 
Gasmasse eine Halbkugel mit beliebigem Radius und ziehen 
von f nach allen Richtungen J Strahlungskegel mit kleinen 
üflfnungswinkeln Q derart, daß von den auf der Kugelfläche 
ausgeschnittenen Basisflächen gleichviel Strahlung bei f zur 
Absorption gelangt. Wir haben so schwarze Strahlung und 
y 
