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R. Emden 
a = 2 cx.; . Lassen wir nun die Strahlung aus der Richtung 
j? = 0 zunehmen, so nimmt der Betrag der aus dieser Rich- 
tung fallenden Strahlung zu, und das Minus der Strahlung mit 
größerem kann der Absorptionen wegen nicht ausgeglichen 
werden, wenn wir diese Kegel bis auf das Niveau der Tan- 
gentialfläche an der Kugel bei ?? = 0 verlängern. Je stärker 
die Strahlung in Richtung ^ = 0 zunimmt, desto mehr nähern 
wir uns den Verhältnissen paralleler Strahlung mit = «•/. 
Nimmt umgekehrt die Strahlung in Richtung 0 = 0 ab, so 
überwiegen die stärker geneigten Strahlen, die mit eiQ- 
gehen, und ax wird größer wie 2 ot;.. 
In Gleichung (10) war definiert als hxdm. Für diffuse 
Strahlung können wir die entsprechende Beziehung ansetzen, 
indem wir Ä;. im Verhältnis ^ vergrößern. 
Diese Veränderlichkeit von o;. macht eine strenge, mathe- 
matische Behandlung des Strahlungsgleichgewichtes unmöglich. 
Denn o;. ist Funktion der Temperatur Verteilung, die eben er- 
mittelt werden soU. Man könnte in schrittweiser Annäherung 
rechnen. Allein in den Fällen, die von Wichtigkeit sein werden, 
ergibt sich eine solche Temperaturzunahme, daß in Gleichung 
(25) Jix ungefähr von gleicher Größe wie Jox wird und wir 
mit genügender Genauigkeit mit 0 ^ = 2 0 '.;,, also denselben Ver- 
hältnissen wie bei schwarzer Bestrahlung, rechnen können. 
Eine größere Genauigkeit wird schon dadurch illusorisch, daß 
die in Betracht kommenden Absorptions-Koeffizienten für Luft 
nicht mit genügender Genauigkeit bekannt sind. Wir werden 
deshalb mit einem nur von der Wellenlänge abhängigen ax 
rechnen, das die beobachteten Absorptionsverhältnisse möglichst 
richtig darstellt und, da dies ax als für schwarze Strahlung 
gültig angenommen wird, zur Bildung des Kirchhoflfschen Ge- 
setzes (Gleichung 6 und 7) verwenden. 
III. Die beiden die Erdatmosphäre durchsetzenden Strah- 
lungen, die Sonnenstrahlung mit Amax = 0,470 und die Erd- 
strahlung mit Amax ungefähr =10,«, sind in Bezug auf die 
