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R. Emden 
Dieser Strahlungsschutz der feuchten Atmosphäre tritt 
noch stärker in Erscheinung, wenn wir statt Strahlungsgleich- 
gewicht die in Wirklichkeit vorhandenen Temperaturen berück- 
sichtigen. Wir geben der Erdoberfläche eine Temperatur von 
Grammkal. 
12° C, T= 285°. Schwarz strahlend gibt sie 0,50 
cm^ min. 
ab, und bei Strahlungsgleichgewicht wird die Temperatur der 
Atmosphäre, unabhängig von ihrem Gehalt an Wasserdampf, 
= 239° = — 34° C. Diese abnorm kalte Atmosphäre 
1/2 
könnte bereits bei genügendem Gehalt an Wasserdampf den 
Wärmeverlust der Erdoberfläche auf 50°/o herabsetzen. Bei 
höheren Temperaturen, die selbstverständlich nicht durch Strah- 
lungsgleichgewicht bedingt sind, steigt die Gegenstrahlung 
stark an, proportional T*. Diese Verhältnisse werden in § 6 
eingehend behandelt werden. 
Die gediegenen Untersuchungen von E. Gold, deren Stu- 
dium und Verständnis durch eine sehr gedrängte Darstelluugs- 
und mathematische Bezeichnungsweise erschwert werden, ver- 
dienen eine eingehendere, kritische Durchsicht. Wir haben 
bereits S. 56 aufmerksam gemacht, daß Gold für Strahlungs- 
gleichgewicht zwei Bedingungen als gleichwertig ansetzt: 
1. Gleichheit absorbierter und emittierter Strahlung jeder 
Schicht (enthalten in unserer Gleichung (28)); 2. Gleichheit 
der Energieströme B und Ä, welche die Schicht in entgegen- 
gesetzten Richtungen durchsetzen. WTe die Untersuchungen 
des § 2 zeigten, ist das erste Kriterium weit allgemeiner und 
gilt die zw^eite Bedingung nur für den Spezialfall der Wärme- 
bilanz Null, B — A = 0. Da aber Gold nur diesen Spezial- 
fall näher untersucht, entsteht kein weiterer Nachteil. Das 
erste Hauptresultat der Göldschen Untersuchungen (loc. cit., 
S. 5) ,or the temperature for the isothermal state must he 
such, that a full radiator at that temperature would radiate 
with an intensity equal to the average vertical component of 
the intensity of solar radiation“ deckt sich mit den Ergebnissen 
