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R. Emden 
Nehmen wir weiter an, daß Sonnenstrahlung im Betrage o 
einfällt {B = o für m = 0) und die Atmosphäre ohne Tem- 
peratursprung auf der Erdoberfläche aufliegt (Ä = für 
m= fli), so erhalten wir: 
48) 
B = 
f , -E'n \ , En 7H 
(” + «)'’’+ M 
49) 
A = 
^0 ^(m — in 1 -^0 
Je 21 ^ 21 
_^o 
TcM 
k31' 
Diese Atmosphäre ist nun nicht im Strahlungsgleichgewichte. 
Bilden wir für die Schicht von m bis m -f dm den Überschuß 
der absorbierten über die ausgestrahlte Energie, also den Aus- 
druck Je dm (.B -f- A) — 2 Je dm E, so erhalten wir 
Absorption — Emission 
50) 
= Je d 7)1 
E. 
E. 
( rs -1- p — fc »* _ pk[m — X) 
und selbst wenn wir von Sonnenstrahlung absehen (o 
51) Absorption ^ Emission, wenn m 
= 0 ) 
< 
> 2 ■ 
Strahlt die Sonne, so erstreckt sich der Überschuß noch auf 
tiefere Schichten. Der angenommene Temperaturgradient wird 
somit durch Strahlung gebrochen (selbstverständlich, denn bei 
grauer Strahlung ist Strahlungsgleichgewicht isotherm), aber 
im besonderen so, daß mindestens (bei o = 0 genau) die obere 
Hälfte (der Masse nach) der Atmosphäre gewärmt, die untere 
Hälfte abgekühlt werden. Der Temperaturgradient 1° auf 100“ 
wird, da die Temperatur nach oben stärker abnimmt, noch 
rascher gebrochen. Daraus zieht Gold folgende Schlüsse. 
Treten Konvektionsströme auf, so werden der Erdoberfläche 
Wärmemengen entnommen und in die Atmosphäre übergeführt. 
Reichen diese Konvektionsströme bis in die obere Hälfte der 
Atmosphäre empor, so bewirken die emporgeführten Wärme- 
mengen, daß die Temperaturen steigen und somit der adiabatische 
Temperaturgradient noch rascher gebrochen wird. In den tiefen 
