Strahlungsgleichgewicht und atmosphärische Strahlung. 95 
besonders angeführt, er ergibt sich aber leicht aus dessen An- 
sätzen. Allgemein, d. h. für h beliebige Funktion von m haben 
wir den Satz oben S. 79 bewiesen.) 
b) An Stelle der Gleichung (51) tritt die Gleichung (58). 
Konvektives Gleichgewicht wird durch den Strahlungsprozeß 
gebrochen, derart, daß in den ersten Zeiten oberhalb m 
Konvektion verhindert, unterhalb Konvektion begünstigt wird. 
3. Der Wirkung des Wasserdampfes Rechnung tragend 
werden für eine Bodentemperatur T = 300 die niedersten Tem- 
peraturen von Schichten, die sich im Strahlungsgleichgewicht 
befinden, zwischen T=150 und 200 bestimmt. Da aber Sonnen- 
strahlung ausgeschlossen ist, würden diese Temperaturen mit 
der Boden temperatur rasch sinken. 
§ 4. Die Integralgleichung des Strahlungsgleichgewichtes. 
Wir schließen an die Untersuchungen des § 2 an. Wir 
setzen nicht mehr graue Strahlung voraus, sondern schreiben 
der Atmosphäre für jede Wellenlänge X ein besonderes Ab- 
sorptionsvermögen «A, Tix zu. Dann werden die beiden Haupt- 
gleichungen in leichtverständlicher Bezeichnung: 
59) 
d B, 
d m 
— h, B>. -j- h, E, 
dA), 
dm 
= A, — Ti, E, . 
Dies Aufgehen der grauen Strahlung hat die weitgehende 
Konsequenz, daß wir das Absorptionsvermögen nicht mehr als 
beliebige Funktion der Höhe ansetzen können. Denn wollten 
wir entsprechend den Gleichungen (41) und (42) eine optische 
Masse einführen, so würde dieselbe reelle Masse in jeder Wellen- 
länge einer anderen optischen Masse entsprechen. Das Ab- 
sorptionsvermögen sei also nur Funktion der Wellen- 
länge. Bei Strahlungsgleicbgewicht muß jetzt für jedes m au 
Stelle von Gleichung (28) die integrale Beziehung 
