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R. Emden 
Um weiteren Einblick zu erhalten, integrieren wir die 
Hauptgleichungen (59), indem wir E,, als unbekannte Funktion 
von m betrachten und erhalten 
m 
B-, e" "* + e“ h E,. d m 
0 
m 
g- "• -1- E, - e ~ ”* J ^ dm 
0 
f» , 
A, = A-, e‘>- "' j e “ h E, d m 
68 ) _ _ ”* 
= {A, — E,) -\-E,- e’‘’”‘fe-'’”‘'^dm. 
J dm 
0 
Da A>. den aufsteigenden Energiestrom mißt, kann es oft 
zweckmäßiger sein, an Stelle von A^, den Wert an der unteren 
Grenze der Atmosphäre, A;,, einzuführen. Hat die Atmosphäre 
eine Mächtigkeit il/, so ergibt sich durch leichte Umformung 
von (68) 
M 
69) A;, = (A; — Ef) e'" dm. 
— ■ — J dm 
»t 
Kann die Masse der Atmosphäre, wie etwa bei sehr großen 
Gaskugeln, praktisch unendlich große Werte annehmen, wäh- 
rend die Energiemengen endlich bleiben sollen, so wird Gl. 68 
A), = Ale‘'”' -|- e '”'^ hi,E),dm. A}_ muß gleich Null sein, 
m 
Das Integral bleibt endlich und Avir erhalten 
CC 
70) A, =E,A- r e“*' ”* d m. 
J dm 
»I 
Für Strahlungsgleichgewicht ergibt sich, infolge (63), die 
Bedingung in Form einer Integralgleichung 
