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R. Emden 
und wei'den später J., gegen A^, gegen E.^ vernachlässigen, 
hüten uns aber, auch klein gegen B^ anzunehmen, denn 
die absteigende Strahlung B besteht nicht nur aus der kurz- 
welligen Sonnenstrahlung B^, sondern es tritt noch die lang- 
wellige Ausstrahlung der angewärmten Atmosphäre dazu. Wir 
nehmen weiter vereinfachend an, daß jedes dieser Strahlen- 
bündel mit einem mittleren Absorptionskoeffizienten Ti^ resp. \ 
behandelt werden kann. 
Entgegen vielfach verbreiteter Meinung ist der Fehler, den 
man begeht, für die einfallende Sonnenstrahlung einen mitt- 
leren Absorptionskoeffizienten anzusetzen, nicht bedeutend, falls 
nur ein etwas kleinerer Wert für die Solarkonstante angenom- 
men wird. So kann nach Abbot und Fowle (loc. cit., S. 94 flF.) 
die Intensität der Sonnenstrahlung auf dem Mount Wilson und 
Washington bis zu einer Zenithdistanz 0 = 75° mit großer Ge- 
nauigkeit dargestellt werden in der Form J =1,84(0,894)®*®® 
resp. J = 1,78 (0,787)®**®. Wird die Solarkonstante aber um 
flr 
w°/o geändert, so ändern sich die Temperaturen nur um ^°/o; 
ein Betrag, der gegenüber dem Umstande, daß wir die thermo- 
dynamischen Absorptionskoeffizienten nur unvollkommen kennen 
(§ 1), nicht in Betracht kommt. Mit weit geringerer Ungenauig- 
keit kann die aufsteigende Strahlung da bei den tiefen 
clE 
Temperaturen klein ist, mit einem mittleren behandelt 
werden. 
Wir schreiben dementsprechend die beiden Hauptglei- 
chungen (§ 2) in der Form 
^ = —\By — A-g B^ + A, -f Aj E^ 
d A 
dm ^ + ^ 2 ^ 2 “ K ~~ K ^2 
und die Bedingungsgleichung für Strahlungsgleichgewicht: 
2 (Aj E^ -|- Ag E^) = Aj i?j -f Aj B.^ -}- Aj -j- Ag 
folgern wieder 
